118219. lajstromszámú szabadalom • Hullámszűrő
118219. 5 marad, sőt az áramirányváltozások figyelmen kívül hagyásával tetszés szerint azon túl is fenntartható a (Za ) és (Zb ) impedanciák komplexumának növelésé-5 vei, úgyhogy azoknak a határfrekvenvencia fölött járulékos kritikus frekvenciáik vannak. A következő analitikai vizsgálat célja a fáziskarakterisztika lineáris jellegének 10 kimutatása. Ezt a lineáris jelleget oly szűrővel érjük el, amelynél a kritikus frekvenciák az átviteli frekvenciasávban, valamint az ezzel szomszédos gyengítési terjedelemben egymástól egyenlő távol-15 Ságokban fekszenek és amelynél a határfrekvencia mindkét oldalán kritikus frekvencia van, mégpedig oly távolságban, amely a bármely helyen levő egyenletes távolság mintegy háromnegyed része. 20 A következőkben azt is ismertetjük, hogy a rácságimpedanciákat miképen kell meghatározni, hogy a mílhálózatnak e lineáris jellegnél sávelkülönítő tulajdonságai is legyenek. 25 A meghatározás további feltétele, hogy az impedanciaágak fizikailag megvalósíthatók legyenek. Ez a feltétel a frekvenciától való függőség képletének bizonyos függvényalakját teszi szükségessé, ami 30 nehézség nélkül megállapítható. A műhálózat beiktatásának átviteli tényezőjét a képzeleti (0) átviteli tényező és a képzeleti (Zx ) impedancia kifejezéseiben vizsgáljuk, amelyeknek a (Za ) és (Zb ) 35 rácságimpedanciákhoz való viszonyát a következő egyenletek adják: 17. ahol tgh tangens hiperbolikus Zi=/Za Zb 18. pozitív, vagyis (@) valós. Ez bekövetkezik, ha (Za ) és (Zb ) azonos előjelűek, 55 vagyis a (Za ) reaktancia rezonanciájakor a (Zb ) reaktancia rezonanciában van és ugyanígy a (Za ) reaktancia antirezonanciájakor a (Zb ) reaktancia antirezonanciában van. Minthogy valamely re- 60 aktancia fizikai megvalósíthatóságának az a feltétele, hogy annak rezonanciái és antirezonanciái az átviteli és elnyomási terjedelem között egymással váltakozzanak, ennélfogva csak az egyik impedan- 65 ciaágban kell kritikus frekvenciának, vagyis határfrekvenciának lenni. Fizikailag megvalósítható rácsos műhálózattal tehát akkor érünk el szűrőhatásokat, ha csak azok az ágak reak- 70 tanciák, amelyeknél az önfrekvenciák között a kellő megegyezés van. Ez az eset forog fenn kisfrekvenciákat átbocsájtó szűrőnél, amelynél a (Za ) és (Zb) impedanciaágaknak olyan szerkezete 75 van, mint aminőket a 6. és 7. ábrában tüntettünk fel és matematikai kifejezéseik: Za = iKa f b~Bb~B b~Bb~B iK„f b-Bb-B 80 40 A 17. egyenletből kitűnik, hogy szabad átvitelnél vagy (©) tiszta képzetes értékénél a (Za /Zb ) viszonynak negatívnak kell lenni. Ezt az eredményt tetszőleges frekvencia terjedelemben akkor érjük el, 45 ha a (Za ) és (Zb ) impedanciák különböző előjelű reaktanciák, vagyis amelyekben a rezonanciák és az antirezonanciák felváltva jelentkeznek, nevezetesen a (Za ) reaktancia rezonanciájakor a (Zb ) re-50 aktancia antirezonanciában van és így tovább. A műhálózat a 17. egyenlet szerint abban a frekvenciaterjedelemben gyengít, amelyben a (Z8 /Zb ) viszony ahol (Ka ) és (Kb ) állandók, (fx ) és (f2 ) kritikus frekvenciák az átviteli sávban, (fc ) az (f2 ) és (f3 ) frekvenciák között határfrekvencia, (f3 ) és (f4 ) kritikus frekvenciák a gyengítési frekvenciasávban. 85 Az előzőkben közölt és a következőkben előforduló egyenletek részletes levezetését Bode H. W. és Dietzold R. L. a „Bell System Technical Journal" című folyóirat 1935. évi április havi számának 90 215. oldalán „Ideál Wave Filters'' című tanulmányban közlik. A rezonancia frekvenciák egybeesésének módjáról az 5. ábrában feltüntetett impedancia görbék tájékoztatnak. A teljes vonallal meg- 95 rajzolt (10) görbe a (Za ) reaktanciának és a szaggatott vonallal megrajzolt (11) görbe a (Zb ) reaktanciának a frekvenciával való változásait szemlélteti. A (Za ) és (Zb ) említett értékeivel a 17. és 18. 100 egyenlet a következő alakot veszi fel:
