115298. lajstromszámú szabadalom • Magnetroncső két- vagy többrészű anódával és egy vagy több, egymástól elválasztott emisszióforrással

külsőleg meg kell változtatni, nevezetesen azokon a helyeken, amelyeken egyébként a fűtöttt katódákat hordta, galvanikusan meg kell szakítani. Az (U) megszakítási 5 helyeken vannak a különbözőképen kialakítható (F) kisülőelektródák (5a—5c. ábrák). A nagyfrekvenciájú áram a kisütőpályán együtt haladhal át. Zenneck tanár mérései szerint az elektródatávolságok és 10 az áramsűrűség alkalmas megválasztásánál a kisülési pálya ellenállása a nagyfrekvencia részére nagyságrendekkel kisebb, mint a sztatikai ellenállás. A nagyfrekvenciájú áram részére az áramúi belse-15 jében vagy azon kívül kapacitásos (N) mellékzárlatot is létesíthetünk. Ha az (N) kapacitív áthidalást az áramúton kívül rendezzük el, akkor a villamosság hordozói részére alkalmas (T) kilépőnyílásról kell 20 gondoskodnunk. Az áramúttói (O) szigeteléssel galvanikusan elválasztott kapacitív áthidalásokat mágneses, illetőleg az egyes elrendezések szerint villamos vezérlőszervekként is alkalmazhatjuk (5a—5t\ ábrák). 25 A kilépő elektronok összetartása végett az (E) cmisszióforrás közvetlen közelében (II) segédeleklródákat rendeztünk el (6. ábra). A (H) segédelektródák az áramúthoz képest forgási szimmetriával kialakí-30 tottalc és a legegyszerűbb esetben köralakú tárcsák, melyek működésmódjuk tekintetében a Braun-féle csövek Wehnelt-hengerének felelnek meg. A (H) segédelektródák (O) szigetelőbetétekkel mind az (S) áram-35 úttól, mind pedig az (E) emisszióforrástól elválasztottak. A segédelektródák tetszőleges potenciálú pontokkal, főként közvetlenül a kalódával (Z) hozzávezetésekkel köthetők össze. Az «eleklroulegyező» 40 vagyis az elektronpályák összeségének szórási szélessége egy időegység alatt a (H) segédelektródák potenciáljától és főként alakjától függ. Ezt a körülményt modulációs célokra hasznosíthatjuk. A fent cm-45 lített elektronforrásoknak az alkalmazása nincsen körszimmetriás mágneses mezejű magnetronokra korlátozva (6. ábra). Az anódarészeket a sugárzási ellenállás csökkentése végett (tényleges antennama-50 gasság = hasítékszélesség) úgy képezzük ki, hogy azok az áramúthoz képest forgási szimmetriájú, galvanikusan, vagy legalább nagyfrekvenciás villamos módon közelítőleg zárt felületet, főként gömbfelületet 55 képezzenek. Hogy a sugárzási ellenállást minimumra csökkentsük, a hasítékot gyűrűalakú (D) fedővel zárhatjuk le. A (D) szer alkalmas kialakításával (8. ábra) elérhetjük. hogy az (Ax

) és (A—, közötti járulékos kapacitásnövelés nélkül a generátor- 60 rendszer maga alig képes sugározni. A (D) elzáróel'em az üvegfalat ütköző elektronokkal szemben, mint felfogóberendezés meg is védheti. Ha a (D) elemeket alkalmas potenciállal kötjük össze, az elektron- 65 legyezőnek az (At

) anódarészről az ' Aa

) anódarészre való átmenetét vezérelhetjük, pl. modulációs célokra (9. ábra). Ha a (D) elemet úgy képezzük ki, hogy az az elektronulakhoz való viszonyában a 70 többi anódrésszel közelítőleg egyenértékű és ugyanarra a potenciálra hozzuk, akkor háromrészű anődával ellátott magnetront kapunk (10. ábra). A rés megkettőzésével a hozzávezetett vezérl'őfrekvenciához 75 képest kétszeres frekvenciára teszünk szert. A 11—13. ábrák a 10. ábra szerinti magnetron továbbfejlesztését mutatják. A frekvenciatőbbszörösílő magnelron Ax

As

, At

... auódarészeit úgy kell kialakítani, hogy az 80 elekt.rónlegyező mindegyik anódarészen azonos ideig maradjon. A szomszédos anódarészek egymás között (I) induktivitásokkal és ezekkel egy. pl. a 11. ábrán fel tűn te tett (N) kimenőkörrel kapcsoltak. 85 Az (I) induktivitásokat és az (N) körnek a csatoláshoz való részeit célszerűen a kisütőedény belsejében rendezzük el, hogy az edény falán áthatoló átvezetések száma lehetőleg kicsi legyen. 90 'Frekvencialöbbszörösílő magnetronoknak rendesen csak egy elektrónemittáló forrásuk van, mely az áramot és anódrészek képezte reudszer mértani középpontjában van. A frekvenciatöbbszörösí- 95 tés száma az anódahasítékok számával egyezik. Az egyes anódarészeket egymásközt és az anódafeszültségíbrrással úgy kell összekötni, hogy az alapperiódus (vezérlőfrekvenciás rezgés) egyes időszakai- 10C ban keltett nagyobbfrekvenciájú rezgések a fogyasztókörben vagy közvetlen kisugárzás esetében mezőikben addicionálisan rétegeződjenek egymásra. A gerjesztett nagyfrekvenciát frekven- 10c ciatöbbszörösítés nélküli nagyfrekvenciás áram vezérelte magnetronnál legelőnyösebben kapacitív (P) csatoláson át vehetjük le. A (P) csalolóberendezést az (R) kisütőedénybe építhetjük be (14. ábra), vagy ii( a csövet úgy alakíthatjuk ki. hogy az anódák közvetlenül szomszédosak az edény falával, úgy hogy a (P) kapacitásfegyverzetek a csövön kívül, csatolási fokuk tekintetében célszerűen változtathatőan kialakítva 11; rendezhetők el (15. ábra). Az üvegfal védelmére az elektrónok ütközésével szem-