108762. lajstromszámú szabadalom • Higanygőzegyenirányító
— 2 — gömb sugarával egyenlő vagy annál valamivel nagyobb, 12 cm volt. Ebből következik (0.05 mm higanyoszlop gőznyomásánál) 5 D: R2 144 6 t 6.3,6.10-= 6600 cm2 sec_ ; Üvegegyenirányítón felvett más lefolyású oscillogrammból Tm = 3, 7 milli sec. R = 2, 5 cm és p = 1 mm adódott. Ebből következik 10 D: 2.52 6.3,7.10"3 :280 cm sec-1 D 300 cmJ sec* távolság esetén 2 milli sec. az anódfejtől számított 50 mm rácstávolság esetén 1.3 milli sec. Az utóbbi esetben, amikor 55 az anód közvetlen környezetében elég egyenletes elosztás létesül, a maradéktöltések igen meredek görbe szerint fogynak, mivel az iedális sugarat fi/ = kb. = 3,5 cm-re csökkent. 60 Ebből következik p = 0.05 nyomás esetén: (R')2 12.2 6 D 6.6 000 = 0,34 milli sec. Mivel itt fizikai értékekről van szó, CGS rendszer szerint dimenziókat használjuk, melyekre példaként a szabad esés gyorsulásának dimenzióját g = 981 cm sec. (2) 15 említjük meg. A diffúziós állandók ez értékei jó összhangban vannak a fizikai irodalomból ismert 3000 cm2 sec'1 értékkel 0,1 mm higanyoszlop nyomás mellett ós egyúttal az 20 alkalmazott számítási mód helyességét is igazolják. Mivel a diffúziós állandó fordítva arányos a higanygőznyomással (közel egyenlő hőfok mellett), a fenti eredményekből higanygőzegyenirányítókra a 25 következő általánosan alkalmazható állandó érvényes ahol egyszerűség kedvéért a higanygőznyomás higanymilliméterekben helyette-30 sítendő be. Hogy a maradéktöltések megszűnését gyorsítsuk, azaz T értékét csökkentsük, a találmány szerint az anód elé felületeket építünk be. Az ionok szabad útjának így 35 elért megrövidítésével az ideális gömb sugara is csökken. A felületekkel megosztott térben lefolyó viszonyok matematikai vizsgálata csak megközelítő lehet, azonban gyakorlatilag kellő pontosságú. Ez esetben 40 célszerűen úgy járunk el, hogy ideális sugarat veszünk fel, amely az ideális, köralakú rácslyuk-keresztmetszetből adódik. Ilyen hosszú, szalagszerű rácslyuk-keresztmetszetnél a szalag szélességét {/2-vel 45 kell osztanunk, hogy egyenlőértékű teljes rácsfelület eléréséhez megfelelő ideális sugarat kapjunk. Oscillogrammok segítségével megállapítottuk, hogy a közepes időállandó két henger beépítésével csök-50 kenthető, melyek 50 mm magasak és 70 ill. 170 mm átmérőjűek, mimellett az időállandó az anódfejtől mért 100 mm rács-Az eltűnési görbe meredek kezdetéből nyert T érték ténylegesen 0.4 milli sec-ra adódott. Mivel közvetlen az anód előtti tér 65 gyakorlatilag töltésmentes, az anódvédőcső távolabbi részéből az absorbeáló felületeken keresztül még mindig érkeznek iónok és csekély további visszáramot okoznak, mely megfelelően lassabban szűnik 70 meg. Emiatt a ? érték legpontosabban a megszűnési görbe meredek kezdeti lefolyásából számítható. A nagy teljesítményű egyenirányító hőmérséklete e kísérleteknél (a vízlefolyás- 75 nál mérve) 45° C volt. A higanygőz telítési hőfoka az anódvédőcső torkolata előtt, próbatermi kísérleteink szerint 25°-kal magasabb, úgy hogy az anódvédőcsőben 0.05 mm higanyoszlop-gőz nyomás uralko- 80 dott. Próbatermi kísérleteink alkalmával tapasztaltuk továbbá, hogy t—0 4 milli sec érték az időállandó határértéke, melynél 50 periódusú tápláló váltóáram esetén kielégítő visszagyűjtés elleni védelmet ér- 35 tünk el. Ha különleges esetekben a lefolyó hűtővíz hőmérséklete nagyobb, akkor a (BOÍ') betartása érdekében az R' ideális sugarat, ill. a felület távolságát kisebbre választhatjuk. 90 Így pl. ha a lefolyó víz hőmérséklete 15°-ról 60°-ra nő, akkor 0.12 mm-es gőznyomással, vagy D = ' - = 2500-as diffu-U ÍZ ziós állandóval kell számolnunk. Ez esetben ha f = 50, tehát t = 0.4.10'3 sec. 95 T= 0'4 milli sec = R'=/~6.T).t =/e.2500.0,4.10-3 = 2,4 cm és a lyuk szélessége R'.-|/2 ==3.4 cm. Három henger beépítése esetén ebből 175 mm, 110 mm és 50 mm átmérőfokozatok, vagy hat párhuzamos felület esetén 33 mm 100 egymásközötti távolság adódik. A rácsnak az anódfejtől mért távolságát egyenletes térelosztás érdekében szintén 3.4 cm-re választjuk.
