99471. lajstromszámú szabadalom • Elektromágneses ütőszerkezet
r — 3 — bevezető nyomása és az üzemi tényező kő- az erővektor szöghelyzete a lökés zött a pontos összehangolást elérhessük, a pillanatában G- 50 következő mathematikai fejtegetésekben segédszögek G0 , Gx , Ga tárgyaljuk. a rúgó kezdeti összenyomása . . x0 ' 5 A találmány tárgyának alapjául szol- a rúgó összenyomása a nehézségi gáló mathematikai viszonyokban a követ- erő komponensének, valamint kező megjelöléseket használjuk: a lüktető erő komponensének 55 az ütőmedve súlya W megfelelőleg x0 " az ütőmedve tömege M a rúgó megfelelő kezdeti össze-10 a rúgó állandója vagy pedig a nyomása x0 deformáció egységének ellenrúgófunkció S álló ereje k sebességfunkció . • R 60 az erővektor forgásának szög- Hivatkozással a 4. ábrára, az (1) ütősebessége . ........ u medvére ható változó erőt (F) erővektor-15 azon szögsebesség amely a mozral ábrázolhatjuk; amel egyenletes szögkorlátozott ütómedve önr zT sebességei forog és a tengely irányában sének felel me u harmonikus komponenst fejt ki. Ez a kar- 65 s ne e e meg . . . ... u,] mónikus komponens az (F) erő (u) perióazon rezgések amplitúdói a, ame, , ... . „ , , , „, . 20 lyek I mozgásában az ütőfej dus alattl ^us-funkciojaval fejezhető ki. által nem korlátozott ütőmedvé- Az egyensúly feltételei az ütőmedvére nek felelnek meg a ható erő esetén (t) időben, amely után az a fajlagos sebesség q erővektornak negatív iránya van, ha a 70 az üzemi tényező vagy pedig az medve az ütőfejtől (x) távolságra fekszik, 25 ütésenkénti erőimpulzusok száma n a következő egyenletből adódik: M + k (x0 ' + x) + W sin b = - F cos ut 1. Az ütőmedve súlyának hatása a (x0 ") rúgó a rúgó megfelelő összeszorításával fejezösszenyomása vagy kiszorítása által, tehát hető ki. E szerint tehát a rúgónak meg- 75 W sia b felelő kezdeti összeszorításával (x0 ) fejezk = x o 2. hető ki a (3) egyenlet alapján. , , . . . , A (4) egyenlet megoldás a következő: 30 ahol (xn ) a rugónak ekvivalens osszeszori- . . tását jelzi és ahol x -f x0 = A cos un t + B sm un t -x0 = \'0 4- x0 " 3. • —_ cos ut 5. A mozgás egyenletét akkor a következő' 11 képen írhatjuk le: (u n) nagyság az (1) ütőmedve önrezgé- 80 s«t szemlélteti, ha mozgását a (7) ütőfej 35 M -f k (x0 + x) = — F coá ut 4. nem korlátozza ós a következő értékkel bír: Amint már fentebb említettük, az ütőu„ = í/ \ 6. medvére kifejtett erő oscilláló karakteris» ^ tika helyett lüktető karakterisztikájú, A (q) fajlagos sebesség az erővektornak úgyhogy ezen erő megfelelő komponense (un ) értékkel való törtje által adódik: 85 n ^ 1 '4. F F q2 ^ 40 Q = — tel.at a = 5 „— = -- - 7. H un k — Mu3 Mu2 qf — I Az (a) érték a rezgő rendszer rezgési am- nem korlátozza a (7) ütőfej. A (q) és (a) plitudóját jelképezi, amely rezgés az (F) értékeknek a bevezetésével az egyenletet erő behatása alatt jön létre, ha mozgását a következő alakra hozhatjuk: x + x„ = A cos ——h B sin ——I- a cos ut 8. 90 q q 45 Ebben az egyenletben két tetszőleges in- lanatban az (1) ütőmedve a (7) ütőfejet , -tegrációs állandó (A) és (B) foglaltatik, elhagyja egy ütés után és az erővektor a amelyeket a mozgás kezdetén a löket negatív (x) tegellyel (G) szöget zár bej. kezdő állapota határoz meg. Ebben a pil- Tehát. x = 0 és ut = G-vel 9. 99471
