Az Egri Ho Si Minh Tanárképző Főiskola Tud. Közleményei. 1984. (Acta Academiae Paedagogicae Agriensis : Nova series ; Tom. 17)
II. TANULMÁNYOK A TERMÉSZETTUDOMÁNYOK KÖRÉBŐL - Kovách Lászlóné: „Légpárnás sín" alkalmazásáról a mechanika oktatásában
ható a beeső lineárisan polarizált fény E a elektromos térerősség amplitúdójából és <p a irányszögéből, de független változó az a beesési szög és az n (A, T) optikai törésmutató. A 90° - üt k .0 60 9(1 4. ábra Ha a törésmutatót /3-nak választjuk, akkor a 4. ábra a visszavert nyalábra vonatkozó oc beesési szög (x-tengely), a <p a-beesési irányszög (z-tengely) E függvényében az amplitúdóviszonyt (y-tengely) szemlélteti. Az 5. ábra a visszavert elektromos térerő (E c) (p c irányszögét ábrázolja az a beesési szög (x-tengely), a <p a-beesési irányszög függvényében. Mindkét ábrán jól látható, hogy az oc P = arc tg J/3 = 60° polarizáció szögénél lényeges változások következnek be. Ha a lineárisan poláros fényt merőlegesen ejtjük a határfelületre (a = 0), akkor a Fresnel-képletek a következő módon alakulnak: A merőleges beesésnél J a(A) egy része az eredeti irányban J C(A) visszaverődik (6. ábra). A merőlegesen beeső lineárisan polarizált fénynyaláb elektromos térerősség vektora (E a) a visszavert fénynyaláb elektromos térerősség vektorával (E c) ellentétes fázisban rezeg. A mért és a számolt eredmények jól megegyeznek. [6]. 50. old. A leírt kísérlet könnyen demonstrálható, reprodukálható. A kísérlet bővíthető a természetes fény visszaverődésének vizsgálatával. [12]. 37. old. (3) (4) tg cp c = -tg <p a. 366
